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ネマチック : ウィキペディア日本語版
ネマティック液晶[ねまてぃっくえきしょう]
ネマティック液晶(ネマティックえきしょう、Nematic Liquid Crystal)とは液晶の一種である。すなわち、その構成分子が配向秩序を持つが、三次元的な位置秩序を持たない液体である。配向方向は、配向子(Director)と呼ばれる単位ベクトル ''n'' によって表される事が多い。実験的に、巨視的なネマティック液晶の対称性はD_である事が知られているので、構成分子は ''n'' を軸に自由回転をしており、また向きに関しては上向きと下向きを50%ずつ含むことが結論される。'n'' によって表される事が多い。実験的に、巨視的なネマティック液晶の対称性はD_である事が知られているので、構成分子は ''n'' を軸に自由回転をしており、また向きに関しては上向きと下向きを50%ずつ含むことが結論される。' によって表される事が多い。実験的に、巨視的なネマティック液晶の対称性はD_である事が知られているので、構成分子は ''n'' を軸に自由回転をしており、また向きに関しては上向きと下向きを50%ずつ含むことが結論される。'n'' を軸に自由回転をしており、また向きに関しては上向きと下向きを50%ずつ含むことが結論される。' を軸に自由回転をしており、また向きに関しては上向きと下向きを50%ずつ含むことが結論される。
== 配向度 ==

構成分子が全て ''n'' の方向を向いているのが理想的であるが、実際の
ネマティック液晶の構成分子は ''n'' の方向からある程度熱揺らぎをしている。
この熱揺らぎの度合いは秩序因子(Order Parameter)すなわち巨視的な系の物性値異方性 \Delta \chi と絶対温度''T''→0における巨視的な系の物性値異方性 \Delta \chi_
との比
S = \Delta \chi / \Delta \chi_
により評価することができる(例えば、磁化率のような異方性を示す物性は、いずれも配向度の評価に用いることができる。また、\Delta \chi_は、分子物性値異方性\Delta \kappaを用いて\Delta \chi_ = N \Delta \kappaと表すことができる。''N''は系を構成する分子の総数であり、''S'' は分子が配向子 ''n'' の方向にどれほど良く整列しているかの目安となる量である。全ての分子が ''n'' と平行なら ''S ='' 1であり、分子の熱揺らぎが大きくなると ''S'' は0に近づく。)
今、分子の ''n'' からの揺らぎ角を ''θ'' とすると、 \Delta \chi = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1> N \Delta \kappa と書き換えることができる。ここで<>は統計力学的な平均である。よって ''S'' は、微視的な分子の揺らぎ角を用いて
S = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1>
と書くことができる。
en:Liquid crystal#Nematic phase'n'' の方向を向いているのが理想的であるが、実際の
ネマティック液晶の構成分子は ''n'' の方向からある程度熱揺らぎをしている。
この熱揺らぎの度合いは秩序因子(Order Parameter)すなわち巨視的な系の物性値異方性 \Delta \chi と絶対温度''T''→0における巨視的な系の物性値異方性 \Delta \chi_
との比
S = \Delta \chi / \Delta \chi_
により評価することができる(例えば、磁化率のような異方性を示す物性は、いずれも配向度の評価に用いることができる。また、\Delta \chi_は、分子物性値異方性\Delta \kappaを用いて\Delta \chi_ = N \Delta \kappaと表すことができる。''N''は系を構成する分子の総数であり、''S'' は分子が配向子 ''n'' の方向にどれほど良く整列しているかの目安となる量である。全ての分子が ''n'' と平行なら ''S ='' 1であり、分子の熱揺らぎが大きくなると ''S'' は0に近づく。)
今、分子の ''n'' からの揺らぎ角を ''θ'' とすると、 \Delta \chi = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1> N \Delta \kappa と書き換えることができる。ここで<>は統計力学的な平均である。よって ''S'' は、微視的な分子の揺らぎ角を用いて
S = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1>
と書くことができる。
en:Liquid crystal#Nematic phase' の方向を向いているのが理想的であるが、実際の
ネマティック液晶の構成分子は ''n'' の方向からある程度熱揺らぎをしている。
この熱揺らぎの度合いは秩序因子(Order Parameter)すなわち巨視的な系の物性値異方性 \Delta \chi と絶対温度''T''→0における巨視的な系の物性値異方性 \Delta \chi_
との比
S = \Delta \chi / \Delta \chi_
により評価することができる(例えば、磁化率のような異方性を示す物性は、いずれも配向度の評価に用いることができる。また、\Delta \chi_は、分子物性値異方性\Delta \kappaを用いて\Delta \chi_ = N \Delta \kappaと表すことができる。''N''は系を構成する分子の総数であり、''S'' は分子が配向子 ''n'' の方向にどれほど良く整列しているかの目安となる量である。全ての分子が ''n'' と平行なら ''S ='' 1であり、分子の熱揺らぎが大きくなると ''S'' は0に近づく。)
今、分子の ''n'' からの揺らぎ角を ''θ'' とすると、 \Delta \chi = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1> N \Delta \kappa と書き換えることができる。ここで<>は統計力学的な平均である。よって ''S'' は、微視的な分子の揺らぎ角を用いて
S = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1>
と書くことができる。
en:Liquid crystal#Nematic phase'n'' の方向からある程度熱揺らぎをしている。
この熱揺らぎの度合いは秩序因子(Order Parameter)すなわち巨視的な系の物性値異方性 \Delta \chi と絶対温度''T''→0における巨視的な系の物性値異方性 \Delta \chi_
との比
S = \Delta \chi / \Delta \chi_
により評価することができる(例えば、磁化率のような異方性を示す物性は、いずれも配向度の評価に用いることができる。また、\Delta \chi_は、分子物性値異方性\Delta \kappaを用いて\Delta \chi_ = N \Delta \kappaと表すことができる。''N''は系を構成する分子の総数であり、''S'' は分子が配向子 ''n'' の方向にどれほど良く整列しているかの目安となる量である。全ての分子が ''n'' と平行なら ''S ='' 1であり、分子の熱揺らぎが大きくなると ''S'' は0に近づく。)
今、分子の ''n'' からの揺らぎ角を ''θ'' とすると、 \Delta \chi = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1> N \Delta \kappa と書き換えることができる。ここで<>は統計力学的な平均である。よって ''S'' は、微視的な分子の揺らぎ角を用いて
S = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1>
と書くことができる。
en:Liquid crystal#Nematic phase' の方向からある程度熱揺らぎをしている。
この熱揺らぎの度合いは秩序因子(Order Parameter)すなわち巨視的な系の物性値異方性 \Delta \chi と絶対温度''T''→0における巨視的な系の物性値異方性 \Delta \chi_
との比
S = \Delta \chi / \Delta \chi_
により評価することができる(例えば、磁化率のような異方性を示す物性は、いずれも配向度の評価に用いることができる。また、\Delta \chi_は、分子物性値異方性\Delta \kappaを用いて\Delta \chi_ = N \Delta \kappaと表すことができる。''N''は系を構成する分子の総数であり、''S'' は分子が配向子 ''n'' の方向にどれほど良く整列しているかの目安となる量である。全ての分子が ''n'' と平行なら ''S ='' 1であり、分子の熱揺らぎが大きくなると ''S'' は0に近づく。)
今、分子の ''n'' からの揺らぎ角を ''θ'' とすると、 \Delta \chi = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1> N \Delta \kappa と書き換えることができる。ここで<>は統計力学的な平均である。よって ''S'' は、微視的な分子の揺らぎ角を用いて
S = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1>
と書くことができる。
en:Liquid crystal#Nematic phase'n'' の方向にどれほど良く整列しているかの目安となる量である。全ての分子が ''n'' と平行なら ''S ='' 1であり、分子の熱揺らぎが大きくなると ''S'' は0に近づく。)
今、分子の ''n'' からの揺らぎ角を ''θ'' とすると、 \Delta \chi = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1> N \Delta \kappa と書き換えることができる。ここで<>は統計力学的な平均である。よって ''S'' は、微視的な分子の揺らぎ角を用いて
S = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1>
と書くことができる。
en:Liquid crystal#Nematic phase' の方向にどれほど良く整列しているかの目安となる量である。全ての分子が ''n'' と平行なら ''S ='' 1であり、分子の熱揺らぎが大きくなると ''S'' は0に近づく。)
今、分子の ''n'' からの揺らぎ角を ''θ'' とすると、 \Delta \chi = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1> N \Delta \kappa と書き換えることができる。ここで<>は統計力学的な平均である。よって ''S'' は、微視的な分子の揺らぎ角を用いて
S = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1>
と書くことができる。
en:Liquid crystal#Nematic phase'n'' と平行なら ''S ='' 1であり、分子の熱揺らぎが大きくなると ''S'' は0に近づく。)
今、分子の ''n'' からの揺らぎ角を ''θ'' とすると、 \Delta \chi = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1> N \Delta \kappa と書き換えることができる。ここで<>は統計力学的な平均である。よって ''S'' は、微視的な分子の揺らぎ角を用いて
S = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1>
と書くことができる。
en:Liquid crystal#Nematic phase' と平行なら ''S ='' 1であり、分子の熱揺らぎが大きくなると ''S'' は0に近づく。)
今、分子の ''n'' からの揺らぎ角を ''θ'' とすると、 \Delta \chi = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1> N \Delta \kappa と書き換えることができる。ここで<>は統計力学的な平均である。よって ''S'' は、微視的な分子の揺らぎ角を用いて
S = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1>
と書くことができる。
en:Liquid crystal#Nematic phase'n'' からの揺らぎ角を ''θ'' とすると、 \Delta \chi = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1> N \Delta \kappa と書き換えることができる。ここで<>は統計力学的な平均である。よって ''S'' は、微視的な分子の揺らぎ角を用いて
S = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1>
と書くことができる。
en:Liquid crystal#Nematic phase' からの揺らぎ角を ''θ'' とすると、 \Delta \chi = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1> N \Delta \kappa と書き換えることができる。ここで<>は統計力学的な平均である。よって ''S'' は、微視的な分子の揺らぎ角を用いて
S = 1/2 <3 \cos^ \theta - 1>
と書くことができる。
en:Liquid crystal#Nematic phase

抄文引用元・出典: フリー百科事典『 ウィキペディア(Wikipedia)
ウィキペディアで「ネマティック液晶」の詳細全文を読む



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