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翻訳と辞書　辞書検索 [ 開発暫定版 ] スポンサード リンク ランダウ反磁性 ： ウィキペディア日本語版 ランダウ反磁性[-はんじせい] ランダウ反磁性（-はんじせい、Landau diamagnetism）とは反磁性のひとつであり、金属中の自由電子による反磁性である。1930年にレフ・ランダウによって量子論的な理論により求められた〔L. Landau, Diamagnetismus der Metalle. Z. Physik 64:629–637, (1930)〕。古典論ではランダウ反磁性は生じず（ボーア＝ファン・リューエンの定理: 古典論ではいかなる反磁性・強磁性も説明できない）、ランダウ反磁性を説明するには量子論が必要である。 フェルミ縮退している自由電子の磁化率は以下と表される。 ここで *$n\; =\; k\_F^3/3\backslash pi^2$は電子密度（単位体積あたりの電子の数） *$\backslash mu\_B\; =\; e\backslash hbar\; /2mc$はボーア磁子 *$F\_E\; =\; \backslash hbar^2k\_F^2/2m$はフェルミエネルギー *$k\_F$はフェルミ波数。 これはパウリ常磁性磁化率の$-1/3$倍の値である。これは理想的な自由電子気体の場合の磁化率であるが、実際の金属では電子状態が複雑であるため、磁化率もこれほど単純な式では表せない。 == 古典論での扱い == 古典論ではランダウ反磁性が生じないことは以下のように説明できる。 自由電子気体に磁場Bがかかると、それぞれの電子にはローレンツ力 がかかるが、磁場のローレンツ力による仕事は であり、磁場は仕事をしない。ここで$\backslash boldsymbol\; =\; d\backslash boldsymbol/dt$を用いた。 よって電子のエネルギーは磁場によって変化せず、$E,\; N,\; T$にのみ依存する分布関数も変化しない。 よって古典論では誘導電流も反磁性も生じない。 また、円運動する粒子のイメージから考えると以下のようになる。 磁場に垂直な面を考えると、面内での複数の電子の円運動はストークスの定理のように磁場に垂直な面内で互いに打ち消しあい、最も外側の円運動だけが残る。更にその外側においても、金属の表面に衝突してしまう電子は円運動をすることができず、逆回転の運動が残り、円運動が打ち消される。よって円運動による磁場は残らず、反磁性も生じない。 抄文引用元・出典: フリー百科事典『 ウィキペディア（Wikipedia）』 ■ウィキペディアで「ランダウ反磁性」の詳細全文を読む スポンサード リンク 翻訳と辞書 : 翻訳のためのインターネットリソース Copyright(C) kotoba.ne.jp 1997-2016. All Rights Reserved.