翻訳と辞書 Words near each other ・ コヒーレンス ・ コヒーレンス (物理学) ・ コヒーレンスの長さ ・ コヒーレンス状態 ・ コヒーレンス長 ・ コヒーレント ・ コヒーレントフォノン ・ コヒーレントポテンシャル近似 ・ コヒーレント・ポテンシャル近似 ・ コヒーレント光 ・ コヒーレント状態 ・ コビア (潜水艦) ・ コビト ・ コビトイノシシ ・ コビトイルカ ・ コビトイルカ属 ・ コビトカイマン ・ コビトカイマン属 ・ コビトカバ ・ コビトカバ属 Dictionary Lists mini英和辞書 mini和英辞書 Webster 1913 Latin-English FOLDOC Wikipedia English ウィキペディア

翻訳と辞書　辞書検索 [ 開発暫定版 ] スポンサード リンク コヒーレント状態 ： ミニ英和和英辞書 コヒーレント状態[こひーれんとじょうたい] ===================================== 〔語彙分解〕的な部分一致の検索結果は以下の通りです。 ・ ー ： [ちょうおん] 　(n) long vowel mark (usually only used in katakana) ・ 状 ： [じょう] 　 1. (n,n-suf) shape　 ・ 状態 ： [じょうたい] 　【名詞】 1. current status　2. condition　3. situation　4. circumstances　5. state　 ・ 態 ： [たい, ざま] 　【名詞】 1. plight　2. state　3. appearance　 コヒーレント状態 ： ウィキペディア日本語版 コヒーレント状態[こひーれんとじょうたい] 物理学とくに量子力学においてコヒーレント状態とは、消滅演算子の固有状態のことを指す。 == グラウバーのコヒーレント状態 == 光というひとつの電磁現象に対して、「波動として表現される古典的電磁場」と「粒子として表現される量子力学的な光子場」とでは記述法が全く異なっている。波動的性質を表す量として位相$\backslash phi$を、粒子的性質を表す量として粒子数$n$を考えると、両者の間には次のような関係がある。 :$\backslash Delta\; n\; \backslash cdot\; \backslash Delta\; \backslash phi\; \backslash gtrsim\; 1$ 古典的波動$\backslash Delta\; \backslash phi\; \backslash approx\; 0$に近い状態では、nで指定される量子状態を数多く重ねあわせて得られることが予想される。ロイ・グラウバーは古典的電磁場$\backslash bold\backslash cos\; \backslash omega\; t$や$\backslash bold\backslash sin\; \backslash omega\; t$に最も近い量子力学的状態の確率分布を、電場$\backslash bold$と磁場$\backslash bold$の間に存在する不確定性関係 :$|\; \backslash Delta\; \backslash bold||\backslash Delta\; \backslash bold|\backslash gtrsim\; c\; \backslash hbar\; \backslash omega\; /\; 2\backslash pi\; V$ (Vは電磁場の平均値を求める際の体積)において等号が成立する条件から求めた。このグラウバーのコヒーレント状態は、不確定最小の条件が、時間の経過にかかわらずいつまでも保たれる量子力学的状態である。この状態の確率分布は次のような、幅が一定値$\backslash sqrt\backslash bar$で分布の中心が振幅$2\backslash bar|\backslash alpha|$、角振動数$\backslash omega$で単振動をするガウス型の波束となる。 :$P(E,t)=\backslash frac\backslash exp\backslash bigg$-\frac\big\^2\bigg ここで$\backslash bar$は以下で定義される場の強さ、すなわちVの中に光子が1個だけ存在する時の平均電場である。 :$\backslash frac\backslash varepsilon\backslash bar^2V=\backslash frac\backslash hbar\backslash omega$ また$|\backslash alpha|^2$は以下で定義される平均光子数である。 :$|\backslash alpha|^2=\backslash bigg(\backslash frac\backslash varepsilon\; E^2+\backslash frac\backslash mu\; H^2\backslash bigg)V/\backslash hbar\backslash omega=\backslash bar$ コヒーレント状態はまた消滅演算子に対して$\backslash sqrt$を固有値とする固有状態になっている。このことからコヒーレント状態$|\backslash alpha\backslash rangle$を光子数確定状態$|\backslash alpha\backslash rangle$で展開すると :$|\backslash alpha\backslash rangle=\backslash sum\_n\; \backslash frac\backslash exp\backslash bigg$|n\rangle と表されることが証明できる。これから、コヒーレント状態において光子数$n$が現れる確率は次のようにポアソン分布になることがわかる。 :$P\_n=\backslash frac\backslash exp$ コヒーレント状態の光子数分布は、熱平衡における光子数分布と著しく異なっている。しきい値より十分高い励起を与えられたレーザーの出力光の光子数分布は、コヒーレント状態に近くなっている。 抄文引用元・出典: フリー百科事典『 ウィキペディア（Wikipedia）』 ■ウィキペディアで「コヒーレント状態」の詳細全文を読む スポンサード リンク 翻訳と辞書 : 翻訳のためのインターネットリソース Copyright(C) kotoba.ne.jp 1997-2016. All Rights Reserved.