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翻訳と辞書　辞書検索 [ 開発暫定版 ] スポンサード リンク デバイ遮蔽 （ リダイレクト：デバイの長さ ） ： ウィキペディア日本語版 デバイの長さ[でばいのながさ] デバイの長さ（Debye length）とは、プラズマ中でそれを構成する荷電粒子が動いて電場を遮蔽する現象（デバイ遮蔽）において、その遮蔽が有効になる長さのスケールのことを言う。言い換えればプラズマ中でもこの長さより小さいスケールでは電場によりイオンと電子を分けて電荷分布を生み出すことが出来、電気的中性が保証されない。これは強電解質溶液の理論で初めて見出された概念で、名前はこれを見出したオランダの化学物理学者ピーター・デバイにちなんで名付けられた。 == 物理 == プラズマ中に局所的に外部電場が作用すると直ちに電流が流れ、局所的に電気的中性が破れて電荷が溜まる。この溜まった電荷はそれ自身でまた電場をつくり、それが最初の電場をうち消す。ところで荷電粒子は熱運動をしており、熱運動は電荷分布を一様にする方向に働く。その結果、最初の外部電場は部分的に打ち消されたかたちで残る。 例として点電荷 $q$ を考える。真空中であればその点電荷のつくる電場はクーロンの法則に従う裾の長いクーロン場である。しかしプラズマ中では構成荷電粒子が熱運動でその点電荷の周りに集まって電荷分布をつくることを考慮すると、次のポテンシャルから導かれる電場になることが分かる。 :$q\backslash phi(r)\; =\; \backslash frac\backslash frac\backslash exp\backslash left(\; -\backslash frac\; \backslash right)$ ここで r は点電荷からの距離、$\backslash varepsilon\_0$ は真空の誘電率であり、$\backslash lambda\_D$ は :$\backslash lambda\_D\; =\; \backslash sqrt$ で与えられる長さで、これがデバイの長さである。（ここではプラズマは熱平衡で、イオンの荷電は1価の場合を考えている。もう少し一般の場合は下を参照。なお、$T$ は温度、$k$ はボルツマン定数、$n\_e$ は電子密度である。） そしてこのポテンシャルはデバイ-ヒュッケルのポテンシャルと呼ばれ、また湯川秀樹の中間子論で導かれた力のポテンシャルと同型であることから湯川型ポテンシャルとも呼ばれる。プラズマ中では距離 r 離れた2つの荷電粒子 q と q' との間に働く力のポテンシャルは実効的に$qq\text{'}\backslash phi(r)$ で与えられる。　　　　　 このポテンシャルはグラフに描くと、 ではクーロン場のポテンシャルとあまり変わらず、$r\; >\; \backslash lambda\_D$ では非常に小さくなることが見てとれる。すなわち、プラズマ中の点電荷は　$\backslash lambda\_D$　より遠くではプラズマに遮蔽されて見えなくなる。これがデバイ遮蔽である。こうして、プラズマ中では「荷電粒子間に働く力はデバイの長さより短い距離ではクーロン力にほぼ等しく、遠くではほぼ 0 である」という描像が良い近似で成り立ち、荷電粒子間の力をクーロン力とした分子運動論的扱いで輸送係数を求める際に、衝突径数についての積分を $\backslash lambda\_D$ で切断する根拠を与える。 デバイの長さは、プラズマ中に電場が生ずる現象で至る所に現れる。たとえば金属容器中のプラズマは、プラズマと容器壁との間の電位差によって電場の侵入を受けるが、その影響は金属壁から $\backslash lambda\_D$ の程度の距離の範囲にとどまる。その際に出来る壁近くのプラズマの構造はシースと呼ばれる。 なお、強電解質関連については項目「デバイ-ヒュッケルの式」を参照。 抄文引用元・出典: フリー百科事典『 ウィキペディア（Wikipedia）』 ■ウィキペディアで「デバイの長さ」の詳細全文を読む 英語版ウィキペディアに対照対訳語「 Debye length 」があります。 スポンサード リンク 翻訳と辞書 : 翻訳のためのインターネットリソース Copyright(C) kotoba.ne.jp 1997-2016. All Rights Reserved.