翻訳と辞書 Words near each other ・ トルボヴリェ ・ トルボヴリェ煙突 ・ トルマチェヴォ空港 ・ トルマチョウォ空港 ・ トルマチョボ空港 ・ トルマチョヴォ空港 ・ トルマチョーウォ空港 ・ トルマチョーボ空港 ・ トルマチョーヴォ空港 ・ トルマリン ・ トルマン・オッペンハイマー・ヴォルコフ方程式 ・ トルマン・オッペンハイマー・ヴォルコフ限界 ・ トルマー滝 ・ トルミス ・ トルミデス ・ トルミン ・ トルメイン・ジョンソン ・ トルメイン・ジョンソン (コーナーバック) ・ トルメイン・ジョンソン (ワイドレシーバー) ・ トルメキア Dictionary Lists mini英和辞書 mini和英辞書 Webster 1913 Latin-English FOLDOC Wikipedia English ウィキペディア

翻訳と辞書　辞書検索 [ 開発暫定版 ] スポンサード リンク トルマン・オッペンハイマー・ヴォルコフ方程式 ： ミニ英和和英辞書 トルマン・オッペンハイマー・ヴォルコフ方程式[とるまんおっぺんはいまーう゛ぉるこふほうていしき] ===================================== 〔語彙分解〕的な部分一致の検索結果は以下の通りです。 ・ ー ： [ちょうおん] 　(n) long vowel mark (usually only used in katakana) ・ 方 ： [ほう] 　 1. (n-adv,n) side　2. direction　3. way　 ・ 方程式 ： [ほうていしき] 　【名詞】 1. equation　 ・ 程 ： [ほど] 　 1. (n-adv,n) degree　2. extent　3. bounds　4. limit　 ・ 式 ： [しき] 　 1. (n,n-suf) (1) equation　2. formula　3. expression　4. (2) ceremony　5. (3) style　 トルマン・オッペンハイマー・ヴォルコフ方程式 ： ウィキペディア日本語版 トルマン・オッペンハイマー・ヴォルコフ方程式[とるまんおっぺんはいまーう゛ぉるこふほうていしき] トルマン・オッペンハイマー・ヴォルコフ方程式(Tolman-Oppenheimer-Volkoff equation)は宇宙物理学において、一般相対性理論での静的重力平衡にある等方な球対称な物質の構造を決定する方程式である。方程式〔On Massive Neutron Cores , J. R. Oppenheimer and G. M. Volkoff, ''Physical Review'' 55, #374 (February 15, 1939), pp. 374–381.〕, (10)は次の形である。 :$\backslash frac=-\backslash frac\backslash left$\leftr^3 \frac\right \left^ \ . ここでrは球面座標での変数である。そして、ρ(r0) と P(r0)はそれぞれr=r0の位置の密度と圧力である。M(r0)は距離が離れた観測者が重力場から感じる半径r=r0の中にある合計質量である。それはM(0)=0 と次の式〔, (9)を満たす。 :$\backslash frac=4\; \backslash pi\; \backslash rho(r)\; r^2\; \backslash \; .$ この方程式は一般的に時間不変で球対称な計量のもとでアインシュタイン方程式を解くことで導かれる。トルマン・オッペンハイマー・ヴォルコフ方程式の解について、この計量は次の形〔, (1)をとる。 :$ds^2=e^\; c^2\; dt^2\; -\; (1-2GM(r)/rc^2)^\; dr^2\; -\; r^2(d\backslash theta^2\; +\; sin^2\; \backslash theta\; d\backslash phi^2)\; \backslash \; ,$ ここでν(r)は条件により決定される定数〔, (7)である。 :$\backslash frac=-\backslash frac\; \backslash frac.$ 状態方程式 F(ρ, P)=0 が与えられたとき、密度と圧力を関係付け、・オッペンハイマー・ヴォルコフ方程式は平衡にある等方な球対称な物質の構造を完全に決定する。もし1/c2の大きさの項を無視するとき、トルマン・オッペンハイマー・ヴォルコフ方程式は、ニュートンの静水圧方程式(hydrostatic equation)となり、平衡にある等方な球対称な物質で一般相対性理論の補正が重要でないときに用いられる。 もし真空中の球面境界である物質の模型で方程式が使われるとき、圧力が無い条件P(r)=0とeν(r)=1－2GM(r)/rc2が境界条件として課される。二番目の境界条件は真空の静的球対称場の方程式解は一意に次のシュヴァルツシルト計量であることから課される。 :$ds^2=(1-2GM\_0/rc^2)\; c^2\; dt^2\; -\; (1-2GM\_0/rc^2)^\; dr^2\; -\; r^2(d\backslash theta^2\; +\; sin^2\; \backslash theta\; d\backslash phi^2)\; \backslash \; .$ ここでM0はもう一度説明すると遠くに離れた観測者が重力場から感じる質量の合計である。境界をr=rBとすると、M(r)の定義は次の式を要求する。 :$M\_0=M(r\_B)=\backslash int\_0^\; 4\backslash pi\; \backslash rho(r)\; r^2\backslash ,\; dr\; \backslash \; .$ 物体の密度を体積について積分して計算する。これに対して、次の量を考える。 :$M\_1=\backslash int\_0^\; \backslash frac\; \backslash \; ,\; dr.$ この二つの量の差は :$\backslash delta\; M=\backslash int\_0^\; 4\backslash pi\; \backslash rho(r)\; r^2((1-2GM(r)/rc^2)^-1)\backslash ,\; dr,$ この差は重力の束縛エネルギーをc2で割ったものとなる。 == 歴史 == トルマンは1934年と1939年に球対称な計量を解析した〔Effect of Inhomogeneity on Cosmological Models , Richard C. Tolman, ''Proceedings of the National Academy of Sciences'' 20, #3 (March 15, 1934), pp. 169–176.〕,〔Static Solutions of Einstein's Field Equations for Spheres of Fluid , Richard C. Tolman, ''Physical Review'' 55, #374 (February 15, 1939), pp. 364–373.〕。方程式の形は1939年にロバート・オッペンハイマーとヴォルコフにより"On Massive Neutron Cores"〔の論文で導かれた。この論文では中性子の縮退したフェルミガスの方程式を用いて、中性子星の重力質量上限がおよそ0.7太陽質量であると計算された。この状態方程式は現実的な中性子星のものではないことから不正確である。現代の推定では限界の範囲は1.5から3.0太陽質量である〔The maximum mass of a neutron star , I. Bombaci, ''Astronomy and Astrophysics'' 305 (January 1996), pp. 871–877.〕 抄文引用元・出典: フリー百科事典『 ウィキペディア（Wikipedia）』 ■ウィキペディアで「トルマン・オッペンハイマー・ヴォルコフ方程式」の詳細全文を読む スポンサード リンク 翻訳と辞書 : 翻訳のためのインターネットリソース Copyright(C) kotoba.ne.jp 1997-2016. All Rights Reserved.