翻訳と辞書 Words near each other ・ 断熱材 ・ 断熱構造 ・ 断熱消磁 ・ 断熱消磁冷凍サイクル ・ 断熱熱量計 ・ 断熱的 ・ 断熱的到達可能性 ・ 断熱的回路 ・ 断熱膨張 ・ 断熱裏層 ・ 断熱近似 ・ 断熱過程 ・ 断片倍数性 ・ 断片化 ・ 断片形成 ・ 断片染色体 ・ 断片的 ・ 断片集 (アリストテレス) ・ 断片雲 ・ 断眠療法 Dictionary Lists mini英和辞書 mini和英辞書 Webster 1913 Latin-English FOLDOC Wikipedia English ウィキペディア

翻訳と辞書　辞書検索 [ 開発暫定版 ] スポンサード リンク 断熱近似 ： ミニ英和和英辞書 断熱近似[だんねつきんじ] ===================================== 〔語彙分解〕的な部分一致の検索結果は以下の通りです。 ・ 断 ： [だん] 　【名詞】 1. failure　 ・ 断熱 ： [だんねつ] 　insulation, adiabatic ・ 熱 ： [ねつ] 　 1. (n,n-suf) fever　2. temperature　 ・ 近似 ： [きんじ] 　 1. (n,vs) approximate　2. proximate ・ 似 ： [に] 　(suf) takes after (his mother) 断熱近似 ： ウィキペディア日本語版 断熱近似[だんねつきんじ] 断熱近似（だんねつきんじ、, ）とは、原子核の動きに対し電子が即座に追随できるとした近似。カー・パリネロ法においては、この近似が成り立っていることが大前提である。現実の化学反応等では、断熱近似が成り立たない場合もある（非断熱遷移）。 ==詳細== 扱う系において、原子の原子核と周りを回る電子全体のハミルトニアンを''H'' とし、原子核部分を''Hnc'' 、電子部分を''Hel'' とすると、 :$H\; =\; H\_\; \backslash ,\; +\; H\_$ であり、全体のハミルトニアン''H'' に対する固有関数をΦとして、 :$\backslash Phi\; (\backslash vec,\backslash cdot\backslash cdot\backslash cdot,\backslash vec,\backslash cdot\backslash cdot\backslash cdot)\; =\; \backslash Psi\; (\backslash vec,\backslash cdot\backslash cdot\backslash cdot,\backslash vec,\backslash cdot\backslash cdot\backslash cdot)\; \backslash phi\; (\backslash vec,\backslash cdot\backslash cdot\backslash cdot)\; =\; \backslash Psi\; \backslash phi$ とする。Ψは電子部分の固有関数、φは原子核部分の固有関数である。''r'' は電子の位置座標、''R'' は原子核の位置座標である。以上から、 :$$ :$$ :（ここでφは ''R'' にしか依らないので、$$） となる。''Eel'' は電子部分の固有値。ここで問題となるのは、上式右辺の第二項で、ハミルトニアン ''Hnc'' は、 :$H\_\; =\; -\; \backslash sum\_I\; ^2\; +\; U(\backslash vec)$ であり（''MI'' は原子核の質量、''I'' は原子核を表す指標）、ポテンシャル''U'' はΨ、φに対して可換であるが、第一項は演算子であり、またΨは ''R'' にも依るから、∇2（Ψφ）の部分に着目すると、 :$^2\; (\backslash Psi\; \backslash phi)\; =\; \backslash Psi\; (^2\; \backslash phi)\; +\; 2\; (\backslash nabla\_I\; \backslash Psi)(\backslash nabla\_I\; \backslash phi)\; +\; \backslash phi\; (^2\; \backslash Psi)$ が得られる。ここで、∇はナブラを参照。上式で右辺第二項が非断熱項の非対角部分、第三項が非断熱項の対角部分である（第一項は原子核に関しての断熱項）。非断熱項は1/''MI'' のオーダー（''MI'' ：原子核の質量）であり、電子部分の1/''m'' のオーダー（''m'' ：電子の質量←陽子のおよそ1800分の1の質量）の数千から数万分の一の寄与しかない。'r'' は電子の位置座標、''R'' は原子核の位置座標である。以上から、 :$$ :$$ :（ここでφは ''R'' にしか依らないので、$$） となる。''Eel'' は電子部分の固有値。ここで問題となるのは、上式右辺の第二項で、ハミルトニアン ''Hnc'' は、 :$H\_\; =\; -\; \backslash sum\_I\; ^2\; +\; U(\backslash vec)$ であり（''MI'' は原子核の質量、''I'' は原子核を表す指標）、ポテンシャル''U'' はΨ、φに対して可換であるが、第一項は演算子であり、またΨは ''R'' にも依るから、∇2（Ψφ）の部分に着目すると、 :$^2\; (\backslash Psi\; \backslash phi)\; =\; \backslash Psi\; (^2\; \backslash phi)\; +\; 2\; (\backslash nabla\_I\; \backslash Psi)(\backslash nabla\_I\; \backslash phi)\; +\; \backslash phi\; (^2\; \backslash Psi)$ が得られる。ここで、∇はナブラを参照。上式で右辺第二項が非断熱項の非対角部分、第三項が非断熱項の対角部分である（第一項は原子核に関しての断熱項）。非断熱項は1/''MI'' のオーダー（''MI'' ：原子核の質量）であり、電子部分の1/''m'' のオーダー（''m'' ：電子の質量←陽子のおよそ1800分の1の質量）の数千から数万分の一の寄与しかない。' は電子の位置座標、''R'' は原子核の位置座標である。以上から、 :$$ :$$ :（ここでφは ''R'' にしか依らないので、$$） となる。''Eel'' は電子部分の固有値。ここで問題となるのは、上式右辺の第二項で、ハミルトニアン ''Hnc'' は、 :$H\_\; =\; -\; \backslash sum\_I\; ^2\; +\; U(\backslash vec)$ であり（''MI'' は原子核の質量、''I'' は原子核を表す指標）、ポテンシャル''U'' はΨ、φに対して可換であるが、第一項は演算子であり、またΨは ''R'' にも依るから、∇2（Ψφ）の部分に着目すると、 :$^2\; (\backslash Psi\; \backslash phi)\; =\; \backslash Psi\; (^2\; \backslash phi)\; +\; 2\; (\backslash nabla\_I\; \backslash Psi)(\backslash nabla\_I\; \backslash phi)\; +\; \backslash phi\; (^2\; \backslash Psi)$ が得られる。ここで、∇はナブラを参照。上式で右辺第二項が非断熱項の非対角部分、第三項が非断熱項の対角部分である（第一項は原子核に関しての断熱項）。非断熱項は1/''MI'' のオーダー（''MI'' ：原子核の質量）であり、電子部分の1/''m'' のオーダー（''m'' ：電子の質量←陽子のおよそ1800分の1の質量）の数千から数万分の一の寄与しかない。'R'' は原子核の位置座標である。以上から、 :$$ :$$ :（ここでφは ''R'' にしか依らないので、$$） となる。''Eel'' は電子部分の固有値。ここで問題となるのは、上式右辺の第二項で、ハミルトニアン ''Hnc'' は、 :$H\_\; =\; -\; \backslash sum\_I\; ^2\; +\; U(\backslash vec)$ であり（''MI'' は原子核の質量、''I'' は原子核を表す指標）、ポテンシャル''U'' はΨ、φに対して可換であるが、第一項は演算子であり、またΨは ''R'' にも依るから、∇2（Ψφ）の部分に着目すると、 :$^2\; (\backslash Psi\; \backslash phi)\; =\; \backslash Psi\; (^2\; \backslash phi)\; +\; 2\; (\backslash nabla\_I\; \backslash Psi)(\backslash nabla\_I\; \backslash phi)\; +\; \backslash phi\; (^2\; \backslash Psi)$ が得られる。ここで、∇はナブラを参照。上式で右辺第二項が非断熱項の非対角部分、第三項が非断熱項の対角部分である（第一項は原子核に関しての断熱項）。非断熱項は1/''MI'' のオーダー（''MI'' ：原子核の質量）であり、電子部分の1/''m'' のオーダー（''m'' ：電子の質量←陽子のおよそ1800分の1の質量）の数千から数万分の一の寄与しかない。' は原子核の位置座標である。以上から、 :$$ :$$ :（ここでφは ''R'' にしか依らないので、$$） となる。''Eel'' は電子部分の固有値。ここで問題となるのは、上式右辺の第二項で、ハミルトニアン ''Hnc'' は、 :$H\_\; =\; -\; \backslash sum\_I\; ^2\; +\; U(\backslash vec)$ であり（''MI'' は原子核の質量、''I'' は原子核を表す指標）、ポテンシャル''U'' はΨ、φに対して可換であるが、第一項は演算子であり、またΨは ''R'' にも依るから、∇2（Ψφ）の部分に着目すると、 :$^2\; (\backslash Psi\; \backslash phi)\; =\; \backslash Psi\; (^2\; \backslash phi)\; +\; 2\; (\backslash nabla\_I\; \backslash Psi)(\backslash nabla\_I\; \backslash phi)\; +\; \backslash phi\; (^2\; \backslash Psi)$ が得られる。ここで、∇はナブラを参照。上式で右辺第二項が非断熱項の非対角部分、第三項が非断熱項の対角部分である（第一項は原子核に関しての断熱項）。非断熱項は1/''MI'' のオーダー（''MI'' ：原子核の質量）であり、電子部分の1/''m'' のオーダー（''m'' ：電子の質量←陽子のおよそ1800分の1の質量）の数千から数万分の一の寄与しかない。'R'' にしか依らないので、$$） となる。''Eel'' は電子部分の固有値。ここで問題となるのは、上式右辺の第二項で、ハミルトニアン ''Hnc'' は、 :$H\_\; =\; -\; \backslash sum\_I\; ^2\; +\; U(\backslash vec)$ であり（''MI'' は原子核の質量、''I'' は原子核を表す指標）、ポテンシャル''U'' はΨ、φに対して可換であるが、第一項は演算子であり、またΨは ''R'' にも依るから、∇2（Ψφ）の部分に着目すると、 :$^2\; (\backslash Psi\; \backslash phi)\; =\; \backslash Psi\; (^2\; \backslash phi)\; +\; 2\; (\backslash nabla\_I\; \backslash Psi)(\backslash nabla\_I\; \backslash phi)\; +\; \backslash phi\; (^2\; \backslash Psi)$ が得られる。ここで、∇はナブラを参照。上式で右辺第二項が非断熱項の非対角部分、第三項が非断熱項の対角部分である（第一項は原子核に関しての断熱項）。非断熱項は1/''MI'' のオーダー（''MI'' ：原子核の質量）であり、電子部分の1/''m'' のオーダー（''m'' ：電子の質量←陽子のおよそ1800分の1の質量）の数千から数万分の一の寄与しかない。' にしか依らないので、$$） となる。''Eel'' は電子部分の固有値。ここで問題となるのは、上式右辺の第二項で、ハミルトニアン ''Hnc'' は、 :$H\_\; =\; -\; \backslash sum\_I\; ^2\; +\; U(\backslash vec)$ であり（''MI'' は原子核の質量、''I'' は原子核を表す指標）、ポテンシャル''U'' はΨ、φに対して可換であるが、第一項は演算子であり、またΨは ''R'' にも依るから、∇2（Ψφ）の部分に着目すると、 :$^2\; (\backslash Psi\; \backslash phi)\; =\; \backslash Psi\; (^2\; \backslash phi)\; +\; 2\; (\backslash nabla\_I\; \backslash Psi)(\backslash nabla\_I\; \backslash phi)\; +\; \backslash phi\; (^2\; \backslash Psi)$ が得られる。ここで、∇はナブラを参照。上式で右辺第二項が非断熱項の非対角部分、第三項が非断熱項の対角部分である（第一項は原子核に関しての断熱項）。非断熱項は1/''MI'' のオーダー（''MI'' ：原子核の質量）であり、電子部分の1/''m'' のオーダー（''m'' ：電子の質量←陽子のおよそ1800分の1の質量）の数千から数万分の一の寄与しかない。'R'' にも依るから、∇2（Ψφ）の部分に着目すると、 :$^2\; (\backslash Psi\; \backslash phi)\; =\; \backslash Psi\; (^2\; \backslash phi)\; +\; 2\; (\backslash nabla\_I\; \backslash Psi)(\backslash nabla\_I\; \backslash phi)\; +\; \backslash phi\; (^2\; \backslash Psi)$ が得られる。ここで、∇はナブラを参照。上式で右辺第二項が非断熱項の非対角部分、第三項が非断熱項の対角部分である（第一項は原子核に関しての断熱項）。非断熱項は1/''MI'' のオーダー（''MI'' ：原子核の質量）であり、電子部分の1/''m'' のオーダー（''m'' ：電子の質量←陽子のおよそ1800分の1の質量）の数千から数万分の一の寄与しかない。' にも依るから、∇2（Ψφ）の部分に着目すると、 :$^2\; (\backslash Psi\; \backslash phi)\; =\; \backslash Psi\; (^2\; \backslash phi)\; +\; 2\; (\backslash nabla\_I\; \backslash Psi)(\backslash nabla\_I\; \backslash phi)\; +\; \backslash phi\; (^2\; \backslash Psi)$ が得られる。ここで、∇はナブラを参照。上式で右辺第二項が非断熱項の非対角部分、第三項が非断熱項の対角部分である（第一項は原子核に関しての断熱項）。非断熱項は1/''MI'' のオーダー（''MI'' ：原子核の質量）であり、電子部分の1/''m'' のオーダー（''m'' ：電子の質量←陽子のおよそ1800分の1の質量）の数千から数万分の一の寄与しかない。 抄文引用元・出典: フリー百科事典『 ウィキペディア（Wikipedia）』 ■ウィキペディアで「断熱近似」の詳細全文を読む スポンサード リンク 翻訳と辞書 : 翻訳のためのインターネットリソース Copyright(C) kotoba.ne.jp 1997-2016. 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